增長的幅度與下降的幅度就基本一樣大。雙激式變壓器與單激式變壓器的區(qū)別主要是兩者輸入電壓的參數(shù)不一樣。單激式變壓器輸入的電壓是單極性直流脈沖，而雙激式變壓器輸入的電壓是雙極性交流脈沖。
為了簡單起見，我們把雙激式變壓器開關(guān)電源等效成如圖2-5所示電路。圖2-5與圖2-1所示電路的不同之處在于，圖2-1輸入電壓是直流脈沖方波，而圖2-5輸入電壓是交流脈沖電壓方波。因此，圖2-5所示電路與一般的變壓器電路在工作原理上沒有根本的區(qū)別。
在圖2-5中，當(dāng)一系列序號為1、2、3、…的交流脈沖電壓方波分別加到變壓器初級線圈a、b兩端時(shí)，在開關(guān)變壓器的初級線圈中就會分別有兩個(gè)正、反方向的勵磁電流流過，同時(shí)，在開關(guān)變壓器的鐵芯中就會分別產(chǎn)生正、反兩個(gè)方向的磁場，在磁場強(qiáng)度為H的磁化作用下又會產(chǎn)生與磁場強(qiáng)度H對應(yīng)的磁通密度B或磁通
。
圖2-6是雙激式開關(guān)變壓器鐵芯磁通密度B與磁場強(qiáng)度H之間的關(guān)系圖，或稱變壓器鐵芯磁化曲線圖或磁滯回線圖。之所以把圖2-6磁滯回線圖，是因?yàn)榇磐芏菳比磁場強(qiáng)度H滯后一個(gè)相位或者一段時(shí)間。
如果開關(guān)變壓器的鐵芯在這之前從來沒有被任何磁場磁化過，并且開關(guān)變壓器的伏秒容量足夠大，那么，當(dāng)?shù)谝粋€(gè)交流脈沖的正半周電壓加到變壓器初級線圈a、b兩端時(shí)，在變壓器初級線圈中將有勵磁電流流過，并在變壓器鐵芯中產(chǎn)生磁場；在磁場強(qiáng)度H的作用下，變壓器鐵芯中的磁通密度B將會按圖2-6中o-a磁化曲線上升；當(dāng)脈沖電壓的正半周將要結(jié)束時(shí)，磁場強(qiáng)度到達(dá)最大值Hm，同時(shí)對應(yīng)的磁通密度也被磁化到最大值Bm。磁通密度在增加，表示流過變壓器初級線圈中的勵磁電流產(chǎn)生的磁場正在對變壓器鐵芯進(jìn)行充磁。
第一個(gè)交流脈沖的正半周電壓結(jié)束后，雖然輸入電壓由正的最大值突然降到0 ，但流過變壓器初級線圈中的勵磁電流不能馬上下降到零，因此，磁場強(qiáng)度H也不會馬上下降到零；此時(shí)，變壓器的初、次級線圈會同時(shí)產(chǎn)生反電動勢，由于反電動勢的作用，在變壓器的初、次級線圈回路中會有電流流過，這種回路電流屬于感應(yīng)電流，或稱感生電流，感應(yīng)電流會在變壓器鐵芯中產(chǎn)生反向磁場，使變壓器鐵芯退磁，磁場強(qiáng)度H開始由最大值Hm逐步退到0 。
但變壓器鐵芯中的磁通密度B卻不會跟隨磁場強(qiáng)度下降到零，由于變壓器鐵芯具有磁矯頑力，變壓器鐵芯鐵芯的磁化過程是不可逆的，因此磁通密度被退磁時(shí)并不是按充磁時(shí)的o-a磁化曲線原路返回，而是按另一條新的磁化曲線a-b返回到b點(diǎn)，即：剩余磁通密度Br處；因此，磁通密度位于b點(diǎn)的值，人們都習(xí)慣地把它稱為剩余磁通密度，或簡稱“剩磁”，用Br表示。[page]
當(dāng)輸入交流脈沖電壓由正半周轉(zhuǎn)換成負(fù)半周的時(shí)候，勵磁電流的方向也要改變，使變壓器鐵芯繼續(xù)進(jìn)行退磁，磁通密度由b點(diǎn)沿著b-c磁化曲線繼續(xù)退磁到c點(diǎn)，此時(shí)，磁通密度雖然為零，但對應(yīng)的磁場強(qiáng)度并不為零，而是一個(gè)負(fù)值；當(dāng)勵磁電流按相反的方向繼續(xù)增加時(shí)，磁通密度也相應(yīng)地按相反的方向沿著c-d磁化曲線繼續(xù)增加，此時(shí)，變壓器鐵芯由退磁轉(zhuǎn)變?yōu)楸环聪虺浯?；?dāng)磁通密度沿著磁化曲線c-d增加到達(dá)d點(diǎn)時(shí)，對應(yīng)的磁場強(qiáng)度達(dá)到負(fù)的最大值-Hm，磁通密度也同時(shí)達(dá)到負(fù)的最大值-Bm 。
第一個(gè)交流脈沖的負(fù)半周電壓結(jié)束后，輸入電壓將由負(fù)的最大值突然降到0 ，但流過變壓器初級線圈中的勵磁電流不能馬上下降到零，因此，磁場強(qiáng)度H也不會馬上下降到零；同理，變壓器的初、次級線圈會同時(shí)產(chǎn)生反電動勢，感應(yīng)電流會在變壓器鐵芯中產(chǎn)生反向磁場，使變壓器鐵芯退磁，磁場強(qiáng)度H由負(fù)的最大值-Hm逐步退到0；由于變壓器鐵芯具有磁矯頑力，因此，磁通密度的下降并不是按充磁時(shí)的磁化曲線c-d原路返回到c，而是按另一條新的磁化曲線d-e返回到e點(diǎn)，即：負(fù)的剩余磁通密度-Br。
第一個(gè)交流脈沖結(jié)束后，第二個(gè)交流脈沖對變壓器鐵芯的磁化并沒有重復(fù)第一個(gè)交流脈沖的磁化過程。當(dāng)?shù)诙€(gè)交流脈沖的正半周電壓到來時(shí)，磁通密度卻是從磁化曲線的e點(diǎn)-Br位置開始的，其對應(yīng)的磁場強(qiáng)度為0，然后磁通密度沿著磁化曲線e-f上升，經(jīng)過0后再沿著磁化曲線f-a升到最大值Bm，對應(yīng)的磁場強(qiáng)度為最大值Hm。
其余類推，每輸入一個(gè)正、負(fù)脈沖，磁通密度都會沿著磁化曲線e-f-a上升到最大值Bm，然后又沿著磁化曲線a-b-c-d下降到負(fù)的最大值-Bm 。
下面我們繼續(xù)對變壓器鐵芯的初始磁化曲線過程進(jìn)行詳細(xì)分析。
圖2-3是多個(gè)直流脈沖電壓連續(xù)加到變壓器初級線圈a、b兩端時(shí)，輸入脈沖電壓與變壓器鐵芯中磁通密度B或磁通
對應(yīng)變化的曲線圖。圖2-3-a）為輸入電壓各個(gè)直流脈沖之間的相位圖，圖2-3-b）為變壓器鐵芯中磁通密度B或磁通 對應(yīng)各個(gè)輸入直流脈沖電壓變化的曲線圖。圖2-3-c）為變壓器鐵芯中磁場強(qiáng)度H對應(yīng)磁通密度B或磁通和各個(gè)直流脈沖電壓之間變化的曲線圖。[page]從圖2-3-a）和圖2-3-b）可以看出，每輸入一個(gè)直流脈沖電壓，變壓器鐵芯中的磁通密度B或磁通
就要線性增長和下降一次（對于純電阻負(fù)載，磁通密度下降不是線性的）。在開始輸入直流脈沖電壓的時(shí)候，磁通密度B或磁通增長的幅度大于下降的幅度。這是因?yàn)椋瑒傞_始工作的時(shí)候，磁場強(qiáng)度對變壓器鐵芯進(jìn)行磁化時(shí)還沒有使磁通密度或磁矯頑力達(dá)到接近飽和的程度；要經(jīng)過若干個(gè)過程以后，磁通密度B或磁通
增長的幅度與下降的幅度才會一樣大，這說明變壓器鐵芯中的磁矯頑力已經(jīng)基本達(dá)到飽和。這個(gè)過程與儲能濾波電容剛開始充電時(shí)的過程是很相似的。從圖2-3-c）中還可以看出，在直流脈沖電壓剛輸入的時(shí)候，磁場強(qiáng)度變化的幅度開始是比較小的，隨著直流脈沖輸入的個(gè)數(shù)不斷增加，其變化的幅度也在不斷增加，但磁通密度增量ΔB卻基本沒有改變；直到磁通密度達(dá)到最大值Bm之后，磁場強(qiáng)度變化的幅度才基本趨于穩(wěn)定；這說明勵磁電流的變化幅度開始的時(shí)候也是比較小的，隨后勵磁電流變化的幅度也會隨著磁場強(qiáng)度變化的幅度增加而增加。
當(dāng)變壓器鐵芯初次被直流脈沖電壓產(chǎn)生的磁場磁化的時(shí)候，磁場強(qiáng)度和勵磁電流的變化幅度都要經(jīng)過一個(gè)過渡過程，然后才基本趨于穩(wěn)定，并且磁場強(qiáng)度和勵磁電流變化的幅度是由小到大；這個(gè)原因，主要是因?yàn)樽儔浩麒F芯開始的時(shí)候?qū)Т怕时容^大，而后，導(dǎo)磁率逐步變小的緣故。圖2-4是變壓器鐵芯導(dǎo)磁率和磁通密度對應(yīng)磁場強(qiáng)度變化的曲線圖。
在圖2-4中，曲線Ｂ為磁通密度對應(yīng)磁場強(qiáng)度變化的關(guān)系曲線，曲線 為導(dǎo)磁率對應(yīng)磁場強(qiáng)度變化的關(guān)系曲線。由于我們這里把磁場強(qiáng)度作為自變量，而磁通密度和鐵芯導(dǎo)磁率都作為因變量，因此，我們同樣可以把曲線Ｂ和曲線 統(tǒng)稱為變壓器鐵芯的磁化曲線。
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由于圖2-4所示的磁化曲線，只有在開關(guān)變壓器鐵芯從來沒有被任何磁場磁化過，僅當(dāng)在第一次被磁場極化時(shí)才會出現(xiàn)；當(dāng)開關(guān)變壓器工作正常之后，這種初始狀態(tài)就會被破壞和不復(fù)存在；因此，我們把圖2-4所示的磁化曲線稱為初始磁化曲線。雖然我們在實(shí)際應(yīng)用中，很少碰到如圖2-4所示的磁通密度對應(yīng)磁場強(qiáng)度變化的初始磁化曲線，但在實(shí)際應(yīng)用中，人們還是習(xí)慣于用它來對變壓器鐵芯進(jìn)行磁化過程分析或?qū)ψ儔浩鞯膮?shù)進(jìn)行計(jì)算，因此，初始磁化曲線也有人把它稱為基本磁化曲線。
從圖2-4中可以看出，變壓器鐵芯導(dǎo)磁率最大的地方，既不是磁化曲線的起始端，也不是磁化曲線的末端，而是在磁化曲線中間偏左的位置。當(dāng)磁場強(qiáng)度H繼續(xù)增大時(shí)，磁通密度B將會出現(xiàn)飽和；此時(shí)，不但磁通密度增量ΔB會下降到0，導(dǎo)磁率 的值也會下降到接近0。在設(shè)計(jì)單激式開關(guān)變壓器的時(shí)候，都有意在變壓器鐵芯中預(yù)留出一定的氣隙。
由于空氣的導(dǎo)磁率與鐵芯的導(dǎo)磁率相差成千上萬倍，因此，只要在磁回路中留百分之一或幾百分之一的氣隙長度，其磁阻或者磁動勢將會大部分降在氣隙上，因此磁心也就很難飽和。例如，當(dāng)氣隙長度達(dá)到總磁路長度的百分之一時(shí)，變壓器鐵芯的Br與Bm之比，將小于百分之十；同時(shí)變壓器鐵芯的最大導(dǎo)磁率 也會從5000以上下降到只有幾十至幾百之間。
但變壓器鐵芯導(dǎo)磁率出現(xiàn)0的情況在一些控制電路中也有特殊應(yīng)用，例如，磁放大器或磁調(diào)制器就是利用導(dǎo)磁材料的導(dǎo)磁率受磁場強(qiáng)度影響的原理來工作的。目前大量使用的50周大功率穩(wěn)壓電源基本上都是使用磁放大器來對輸出電壓進(jìn)行穩(wěn)定控制。
但對于交流脈沖，磁通密度由0經(jīng)過磁化曲線o-a上升到最大值Bm之外，后面任何一個(gè)電壓脈沖加于變壓器初級線圈a、b兩端，變壓器鐵芯被磁化，磁通密度都不會再經(jīng)過磁化曲線o-a。因此，圖2-6中磁化曲線o-a與圖2-4所示的磁化曲線B一樣，也叫初始磁化曲線或基本磁化曲線。
從圖2-6還可以看出，雖然磁通密度被磁場強(qiáng)度磁化的時(shí)候可以同時(shí)到達(dá)正、負(fù)最大值，但在磁場強(qiáng)度經(jīng)過零的時(shí)候，磁通密度與磁場強(qiáng)度總是出現(xiàn)一個(gè)相位差。
圖2-7是多個(gè)交流脈沖電壓連續(xù)加到變壓器初級線圈a、b兩端時(shí)，輸入脈沖電壓與變壓器鐵芯中磁通密度B或磁通
對應(yīng)變化的曲線圖。圖2-7-a為輸入電壓各個(gè)交流脈沖之間的相位圖，圖2-7-b為變壓器鐵芯中磁通密度B或磁通
對應(yīng)輸入交流脈沖電壓變化的曲線圖；圖2-7-c為變壓器鐵芯中磁場強(qiáng)度H對應(yīng)磁通密度B或磁通和各個(gè)交流脈沖之間變化的曲線圖。
從圖2-7-a）和圖2-7-b）可以看出，每輸入一個(gè)交流脈沖電壓，變壓器鐵芯中的磁通密度B或磁通 就要線性增長和下降一次，磁通密度變化的范圍是從負(fù)的最大值-Bm到正的最大值Bm，并且增長和下降的速率基本一樣。從圖2-7-c）可以看出，每輸入一個(gè)交流脈沖電壓，變壓器鐵芯中的磁場強(qiáng)度H也要增長和下降一次，但增長和下降的速率卻不一樣；增長的速度慢，而下降的速度快，這是因?yàn)樽儔浩鞒?、次線圈產(chǎn)生的反電動勢與輸入電壓同時(shí)對變壓器鐵芯進(jìn)行退磁的原因。
從圖2-7與圖2-3進(jìn)行對比可以看出，雙激式開關(guān)電源變壓器鐵芯的磁化過程，不會出現(xiàn)單激式開關(guān)電源變壓器鐵芯需要經(jīng)過多個(gè)輸入脈沖后，磁通密度B或磁通 增長的幅度與下降的幅度才能達(dá)到穩(wěn)定的情況。相對來說，雙激式開關(guān)電源變壓器鐵芯的磁化過程達(dá)到穩(wěn)定需要的時(shí)間非常短；從輸入第一個(gè)脈沖開始，磁通密度B或磁通
增長的幅度與下降的幅度就基本一樣大；并且變壓器鐵芯中的磁通密度B或磁通的增長或下降都是線性的；因?yàn)?，輸入電壓正、?fù)半周的幅度都相等，而輸入電壓正比于變壓器初級線圈的匝數(shù)與磁通對時(shí)間變化速率的乘積。
