簡介

 

隨著服務(wù)機(jī)器人市場和技術(shù)的發(fā)展，導(dǎo)航已成為研究和應(yīng)用中的一個(gè)熱點(diǎn)。與車輛、船舶或飛機(jī)相比，服務(wù)機(jī)器人體積小，成本低，因此它們的導(dǎo)航系統(tǒng)應(yīng)該具有捷聯(lián)和低成本的特點(diǎn)。傳統(tǒng)的穩(wěn)定平臺導(dǎo)航系統(tǒng)通常要采用獨(dú)立的加速度計(jì)和光纖或激光陀螺儀，所有傳感器都機(jī)械且剛性地安裝在與正在移動(dòng)的車輛隔離的穩(wěn)定平臺上。這導(dǎo)致了尺寸大、可靠性差、成本高的缺點(diǎn)。相反，在捷聯(lián)慣導(dǎo)系統(tǒng)中，慣性傳感器直接固定在車輛本體上，這意味著傳感器會與車輛一起旋轉(zhuǎn)。這種捷聯(lián)方法消除了穩(wěn)定平臺慣導(dǎo)的缺點(diǎn)。然而，平臺慣導(dǎo)的準(zhǔn)確性通常高于SINS。平臺慣導(dǎo)往往可以達(dá)到戰(zhàn)略級（0.0001°/時(shí)的陀螺儀偏置，1μg的加速器偏置）或軍用級（0.005°/時(shí)的陀螺儀偏置，30μg的加速器偏置），而多數(shù)SINS只能到達(dá)導(dǎo)航級（0.01°/時(shí)的陀螺儀偏置，50μg的加速器偏置）或戰(zhàn)術(shù)級（10°/時(shí)的陀螺儀偏置，1mg的加速器偏置）。對于大多數(shù)服務(wù)機(jī)器人或AGV導(dǎo)航應(yīng)用，這一精度足夠了。

 

導(dǎo)航方法很多，包括機(jī)器視覺、GPS、UWB、SLAM型激光雷達(dá)等?；贗MU的慣性導(dǎo)航始終是導(dǎo)航的重要組成部分。然而，由于這種傳感器的限制——例如偏置誤差、軸間誤差、噪聲，特別是零偏不穩(wěn)定性——慣性導(dǎo)航通常需要采用一個(gè)伙伴傳感器，定期為它提供參考或校準(zhǔn)，本文將這種情況稱為傳感器融合。許多傳感器都可以與IMU融合，例如攝像頭和里程表，但在這些傳感器中，地磁傳感器是一種低成本的方案，可與IMU配合獲得姿態(tài)信息。

 

在本文中，我們使用ADI的IMU ADIS16470和地磁傳感器來開發(fā)平臺和算法，實(shí)現(xiàn)捷聯(lián)慣性導(dǎo)航系統(tǒng)。但是，地磁傳感器只能提供姿態(tài)信息。對于航位推算或距離測量，我們只能使用IMU中的 加速度傳感器。

 

ADIS16470 IMU簡介

 

ADI公司的ADIS16470是一款微型MEMS IMU，集成了3軸陀螺儀和3軸加速度計(jì)。其陀螺儀零偏穩(wěn)定性為8°/時(shí)，加速計(jì)零偏穩(wěn)定性為13μg 其關(guān)鍵參數(shù)都經(jīng)過出廠校準(zhǔn)。此外，ADIS16470的 低價(jià)格在同級產(chǎn)品中具有吸引力，得到了許多客戶的廣泛使用。在本文中，我們使用微控制器與ADIS16470通過SPI接口進(jìn)行通信。

 

地磁傳感器介紹

 

地磁傳感器是用于測量羅盤體坐標(biāo)（即坐標(biāo)系）中的地磁場的傳感器，可為航向提供絕對參考。其x、y和z分量值由本地地磁場投影而來。這種傳感器有兩個(gè)主要缺點(diǎn)——一是精度和分辨 率不高——例如，常用的霍尼韋爾羅盤傳感器HMC5883L的分辨率僅為12位。另一個(gè)缺點(diǎn)是傳感器容易受到周圍環(huán)境的干擾，因?yàn)榈卮艌龇浅Ｈ?，?qiáng)度范圍為毫高斯到8高斯。

 

盡管有這些缺點(diǎn)，仍然可以在許多情況下使用，例如戶外、低EMI環(huán)境等。將地磁傳感器與IMU進(jìn)行松耦合，就可以在大多數(shù)環(huán)境中使用這類傳感器。

 

在本文中，我們使用PNI傳感器公司的高性能電子羅盤傳感器RM3100，它提供了24位分辨率。PNI使用主動(dòng)激勵(lì)法來提高抗噪聲能力。

 

羅盤傳感器的校準(zhǔn)

 

在使用羅盤傳感器之前，需要對其進(jìn)行校準(zhǔn)以消除兩個(gè)主要誤差。一個(gè)是失調(diào)誤差，這原本是由傳感器和電路的失調(diào)誤差引起的。另一個(gè)是標(biāo)度誤差。這兩種誤差都容易受到周圍磁環(huán)境的干擾。例如，如果有一個(gè)x軸向的外部磁場施加到傳感器上，就會給出外部x軸失調(diào)誤差。同時(shí)，x軸標(biāo)度也將與y軸和z軸不同。

 

通常用于校準(zhǔn)磁傳感器的方法是在xy平面上轉(zhuǎn)動(dòng)傳感器繞圈，然后抽取數(shù)據(jù)。一個(gè)地點(diǎn)的地磁場強(qiáng)度是一個(gè)常數(shù)值，因此繪制的數(shù)據(jù)應(yīng)該是一個(gè)圓；然而，事實(shí)上，我們將看到一個(gè)橢圓形，這意味著我們需要移動(dòng)橢圓并重新縮放到以零為中心的圓。

 

上述2D校準(zhǔn)方法有一些缺點(diǎn)，并且需要用加速器來測量其傾斜度。我們使用3D球面擬合方法來校準(zhǔn)羅盤傳感器。首先，我們需要將傳感器旋轉(zhuǎn)到x-y-z空間中的每個(gè)方向，并在3D坐標(biāo)中繪制其值。然后我們需要使用最小平方誤差(MSE)方法將數(shù)據(jù)擬合為橢球面。

 

橢球方程可以表示為

 

 

其中，X、Y和Z是羅盤輸出在三個(gè)方向上的地磁分量。將這些值擬合為橢球面意味著，我們需要得到一組最優(yōu)系數(shù)解。我們將系數(shù)定義為：

 

 

在擬合時(shí)，我們定義向量：

 

 

所以我們需要計(jì)算最優(yōu)σ，并使用公式2來找出最小值：

 

 

這樣我們就可以得到圖1所示的擬合結(jié)果。

 

圖1. 原始羅盤數(shù)據(jù)分布（左）和使用橢球擬合后的羅盤數(shù)據(jù)（右）。

 

為了校準(zhǔn)傳感器，我們需要拉伸或壓縮擬合的橢球面并將其移至以零為中心的球面上。我們使用矩陣奇異值分解(SVD)方法來進(jìn)行這種校準(zhǔn)。校準(zhǔn)后的球體如圖2所示。1,2

 

圖2. 用SVD方法進(jìn)行球體校準(zhǔn)后的羅盤數(shù)據(jù)。

 

校準(zhǔn)后，我們可以看到，測得的磁場強(qiáng)度（球半徑）幾乎恒定不變，如圖3所示。

 

圖3. 校準(zhǔn)前和校準(zhǔn)后的磁場比較。

 

使用ADIS16470和羅盤的姿態(tài)和航向參考系統(tǒng)

 

AHRS由三個(gè)軸上的傳感器組成，提供姿態(tài)信息，包括橫滾角、俯仰角和偏航角。AHRS是一個(gè)來自飛機(jī)導(dǎo)航的概念。我們用它來描述方向，即姿態(tài)。

 

在介紹我們的方法之前，有必要首先解釋為什么確定姿態(tài)需要進(jìn)行融合。事實(shí)上，我們的系統(tǒng)現(xiàn)在有三種傳感器：陀螺儀、加速器和羅盤（地磁傳感器）。

 

陀螺儀提供圍繞各軸的旋轉(zhuǎn)角速度。通過角速率積分計(jì)算，我們可以得到旋轉(zhuǎn)角度。如果我們知道初始航向，通過角度就始終能夠得到航向姿態(tài)。積分將累積陀螺儀的不穩(wěn)定零偏，這將導(dǎo)致角度誤差。此外，來自陀螺儀的高斯分布噪聲將積分成一個(gè)布朗運(yùn)動(dòng)過程，并導(dǎo)致隨機(jī)游走誤差。因此，我們很難長時(shí) 間使用陀螺儀，陀螺儀需要定期校準(zhǔn)。

 

加速度計(jì)提供每個(gè)軸方向的移動(dòng)加速度。在靜態(tài)狀態(tài)下，我們可以得到每個(gè)軸與重力加速度之間的角度。由于重力加速度在方向和值上恒定不變，我們可以獲得相對于重力方向的航向姿態(tài)。然而，該方法使用重力加速度作為參考，因此不能解出圍繞重力加速度旋轉(zhuǎn)的角度。

 

羅盤提供從地磁場投影的每個(gè)軸的值。我們可以從每個(gè)軸與恒為常數(shù)向量的地磁場方向之間的關(guān)系推導(dǎo)出角度值。如前一節(jié)所述，由于對外部磁場的抗擾性較差，羅盤需要一個(gè)低干擾的環(huán)境。

 

從這一解釋中，我們可以看到，很難靠一個(gè)傳感器來找到姿態(tài)，我們需要組合使用兩個(gè)或三個(gè)傳感器并把信息融合起來。本文用加速度計(jì)、陀螺儀和地磁羅盤查找姿態(tài)。這種融合也被稱為磁、角速率和重力(MARG)系統(tǒng)。

 

擴(kuò)展卡爾曼濾波器的設(shè)計(jì)與傳感器融合

 

有多種方法可以將IMU和羅盤數(shù)據(jù)融合起來，例如互補(bǔ)濾波器、統(tǒng)計(jì)學(xué)ARMA濾波器，卡爾曼濾波器等。我們在本文中使用的是擴(kuò)展卡爾曼濾波器。

 

首先，我們需要介紹本文中使用的一些定義。

 

坐標(biāo)定義

 

T航向或方向是兩個(gè)坐標(biāo)（即坐標(biāo)系）之間的關(guān)系。一個(gè)坐標(biāo)總在變化，另一個(gè)坐標(biāo)保持不變。對于坐標(biāo)定義方法，我們使用導(dǎo)航坐標(biāo)和體坐標(biāo)。與東北地(NED)坐標(biāo)系或地理方法相反，我們將測量的初始體坐標(biāo)值定義為導(dǎo)航坐標(biāo)系，此后該坐標(biāo)為恒定坐標(biāo)。從體坐標(biāo)到導(dǎo)航坐標(biāo)的映射（投影）矩陣定義為

 

 

姿態(tài)定義

 

與歐拉角或方向余弦矩陣(DCM)不同，我們在這里使用四元數(shù)，定義為

 

 

常用于導(dǎo)航以避免奇異性。

 

用卡爾曼濾波器更新姿態(tài)

 

我們在本文中使用的運(yùn)動(dòng)學(xué)方程（即狀態(tài)轉(zhuǎn)移方程）是非線性微分方程，因此需要使用一個(gè)EKF，用于對該微分方程進(jìn)行一階近似。對于EKF設(shè)計(jì)，我們定義

 

 

一個(gè)1×7向量作為狀態(tài)變量，其中

 

 

為角速率；

 

 

為姿態(tài)四元數(shù)。

 

 

一個(gè)1×7向量作為觀測變量，與狀態(tài)變量具有相同的分量。

 

 

一個(gè)7×7矩陣作為狀態(tài)轉(zhuǎn)移矩陣，其中，A的第一部分是角速率的數(shù)字化微分方程，第二部分是數(shù)字化四元數(shù)更新方程，后者從運(yùn)動(dòng)學(xué)方程推導(dǎo)而來。

 

 

一個(gè)7×7矩陣作為觀察矩陣。

 

 

為誤差協(xié)方差矩陣，這是一個(gè)7×7矩陣，其中

 

 

估計(jì)向量 x?真實(shí)值xx之間的誤差我們在測試中將初始誤差設(shè)為相對較小的值。該值會自動(dòng)收斂到一個(gè)小值。

 

 

被設(shè)為狀態(tài)轉(zhuǎn)移噪聲和觀測噪聲的協(xié)方差矩陣。我們得到它們的初始值，

 

 

在保持IMU和羅盤處于靜止?fàn)顟B(tài)的同時(shí)，通過測量陀螺儀和加速器的交流均方根值的平方得到。我們設(shè)

 

 

根據(jù)以上定義，卡爾曼濾波器將通過以下五個(gè)步驟完成：

 

步驟1：使用公式3計(jì)算卡爾曼增益K

 

 

步驟2：計(jì)算誤差協(xié)方差矩陣，P:

 

 

步驟3：輸出估算狀態(tài)x?:

 

 

步驟4：更新狀態(tài)x?–:

 

 

步驟5：更新誤差協(xié)方差矩陣P–:

 

 

該過程可以簡單地描述為圖4中的框圖。

 

圖4. 用于更新姿態(tài)的卡爾曼濾波器流程圖。

 

基于MSE的傳感器融合

 

在上一節(jié)中，觀測變量是

 

 

其中沒有來自羅盤的信息。由于ω是角速率，我們只能使用四 元數(shù)來導(dǎo)入羅盤數(shù)據(jù)q. 我們使用MSE方法獲得q, 即觀測變量 中的組分。

 

我們將各變量定義如下：

 

m_b和a_b: 體坐標(biāo)系里的羅盤磁值和加速度值。

 

m_n和a_n: 導(dǎo)航坐標(biāo)系里的羅盤磁值和加速度值。

 

m_n0和a_n0: 導(dǎo)航坐標(biāo)系里的初始靜態(tài)羅盤磁值和加速度值。

 

 

為從體坐標(biāo)系到導(dǎo)航坐標(biāo)系的姿態(tài)轉(zhuǎn)換矩陣，用四元數(shù)表示，可以寫成

 

 

其給出了導(dǎo)航坐標(biāo)系中初始值與實(shí)時(shí)從體坐標(biāo)系映射到導(dǎo)航坐標(biāo)系的值之間的誤差ε。

 

根據(jù)之前的定義，MSE方法可用于求取最優(yōu)值。

 

 

通過求方程8的最小值：

 

 

對f(q)求導(dǎo)并使其等于零，

 

 

我們將獲得方差意義上的最優(yōu)q。我們使用高斯-牛頓方法，用一階梯度收斂來求解以上非線性方程。

 

通過組合角速率，我們將得到觀測變量

 

 

其中融合了卡爾曼濾波器中的羅盤數(shù)據(jù)和IMU數(shù)據(jù)。

 

該過程可以簡單地描述為圖5中的框圖。

 

圖5. 使用MSE方法的傳感器融合框圖。

 

松耦合

 

如前所述，我們經(jīng)常遇到無法使用羅盤傳感器的情況。如果磁數(shù)據(jù)受到干擾，則求解的姿態(tài)精度將比僅使用IMU時(shí)更差。因此，我們使用松耦合來判斷磁傳感器是否可用。當(dāng)磁傳感器不可用時(shí)，我們只用IMU來求解姿態(tài)；當(dāng)磁傳感器可用時(shí)，我們將使用融合算法找到姿態(tài)，如圖6所示。

 

圖6. 姿態(tài)計(jì)算流程圖。

 

在獲得新數(shù)據(jù)之后或者在求解新的姿態(tài)時(shí)（在某些系統(tǒng)中，采樣周期與姿態(tài)解算周期不同，但我們在此處進(jìn)行的是單采樣周期解算），我們計(jì)算加速度的大小，如果結(jié)果不等于1g, 我們 就不會使用加速器的輸出進(jìn)行姿態(tài)計(jì)算。然后我們計(jì)算羅盤輸出的大小并將其與初始值進(jìn)行比較。如果它們彼此不相等，我們就不會在此周期中使用地磁傳感器的數(shù)據(jù)。當(dāng)滿足兩個(gè)條件時(shí)，我們會使用卡爾曼濾波器并執(zhí)行MSE融合。

 

使用ADIS16470進(jìn)行航位推算(DR)

 

在導(dǎo)航中，航位推算是計(jì)算當(dāng)前位置的過程，先使用先前確定的位置，然后在解算周期中基于已知或估計(jì)的速度或加速度更新該位置。這里將使用ADIS16470里的加速度計(jì)?；谏弦还?jié)解出的姿態(tài)，我們可以得到捷聯(lián)系統(tǒng)的移動(dòng)方向，然后需要計(jì)算該方向上的距離，最后確定位置。

 

捷聯(lián)航位推算需要使用基于加速度測量的比力方程來跟蹤INS的位置。比力方程可以簡單描述為等式10、等式11和等式12：

 

 

其中a_e是地球坐標(biāo)系里的加速度，a_b 是體坐標(biāo)系里的加速度，v_e是地球坐標(biāo)系里的速度，s_e是地球坐標(biāo)系里的距離，g_e 是 地球坐標(biāo)系里的重力加速為[0 0 1]，單位為 g。需要強(qiáng)調(diào)的是，地球坐標(biāo)系與導(dǎo)航坐標(biāo)系不同——地球坐標(biāo)系是基于NED的。該 δtt是解算周期。

 

用第一個(gè)等式可以得到從IMU體坐標(biāo)系到地球坐標(biāo)系的加速度映射，如格式

 

 

第二個(gè)等式將加速度積分或累加為速度；然而，由于測量的加速度包含了重力分量，所以需要減去重力。

 

與等式11類似，等式12將速度積分成距離。

 

傳統(tǒng)方法存在幾個(gè)問題。

 

● 加速度計(jì)輸出總是有偏置，與重力相結(jié)合后，難以從公式10中減去，因此更準(zhǔn)確的表達(dá)式應(yīng)為：

 

 

除非是用一些專業(yè)設(shè)備來測量該偏置，例如分度頭。

 

● 基于數(shù)值積分的實(shí)現(xiàn)方式，通常使用零階保持器方法（前一個(gè)值）進(jìn)行積分。但是，對于連續(xù)移動(dòng)，這將帶來重大的誤差。例如，我們來比較以下方法：

 

方法1：

 

 

（零階保持器）

 

方法2：

 

 

（線性插值）

 

在5秒內(nèi)加速度為為0.5 m/s²時(shí)，位移最高將相差4m。仿真結(jié)果如圖7所示。

 

圖7. 速度計(jì)算中的零階保持與一階積分方法比較。

 

基于前面的討論，基于應(yīng)用，我們修改了傳統(tǒng)比例方程中的兩個(gè)地方：

 

X 我們不使用地球坐標(biāo)作為導(dǎo)航坐標(biāo)系。相反，正如我們在計(jì)算先前姿態(tài)時(shí)所做的那樣，我們用初始姿態(tài)

 

 

作為導(dǎo)航坐標(biāo)系。通過這種方式，偏置和重力都可以輕松取消，如公式14所示：

 

 

雖然姿態(tài)中同時(shí)包含了偏置和重力分量，但這樣我們就不需要將它們分開成單獨(dú)的分量，而是直接一起減去它們。

基于零階保持器與一階插值之間的比較，我們使用一階方法來獲得更準(zhǔn)確的積分結(jié)果。

運(yùn)動(dòng)學(xué)模式和零速更新技術(shù)(ZUPT)

 

通過使用IMU的初始值作為導(dǎo)航坐標(biāo)系，我們可以消除一部分加速度的偏置影響。然而，即使我們在使用設(shè)備之前能用分度頭準(zhǔn)確測量偏置，仍然很難取消，除非使用另一個(gè)精確的傳感器來定期校準(zhǔn)它。這主要是由兩個(gè)原因引起的：一是偏置不穩(wěn)定，這意味著我們之前測量的偏置不是現(xiàn)在的實(shí)際偏置。二是速度隨機(jī)游走，由加速度噪聲積分而來。前面提到的不良特性會使我們計(jì)算的距離顯著漂移。即使我們停止移動(dòng)并保持靜止，從加速度積分而來的速度仍然存在，距離仍會增加。

 

要解決這個(gè)問題，我們需要找到一種通過使用ZUPT技術(shù)重置速度的方法。ZUPT技術(shù)與具體的應(yīng)用密切相關(guān)，因此我們需要獲得系統(tǒng)和應(yīng)用的運(yùn)動(dòng)學(xué)特征，然后給出一些算法規(guī)則。我們發(fā)現(xiàn)的運(yùn)動(dòng)學(xué)模式越多，結(jié)果就越準(zhǔn)確。

 

我們通過移動(dòng)帶有SINS系統(tǒng)的轉(zhuǎn)椅來進(jìn)行實(shí)驗(yàn)。由于我們的研究不限于特定應(yīng)用，我們使用以下運(yùn)動(dòng)學(xué)假設(shè)：

 

● 對于航位推算，導(dǎo)航坐標(biāo)系中沒有z軸移動(dòng)。此限制僅適用于航位推算，不適用于姿態(tài)求解。顯然，我們是在二維空間中移動(dòng)系統(tǒng)。這有助于消除z軸誤差。

 

● 所有轉(zhuǎn)彎都發(fā)生在停止后。如果在移動(dòng)時(shí)發(fā)生轉(zhuǎn)彎，則會因?yàn)橐腩~外加速而干擾姿態(tài)求解。

 

● 如果系統(tǒng)正在移動(dòng)，加速度不能保持不變超過500毫秒。速度不能保持不變超過2秒。由于我們在推動(dòng)或拉動(dòng)轉(zhuǎn)椅，因此很難手動(dòng)使力精確地保持不變超過500毫秒，并且個(gè)人很難以勻速持續(xù)推動(dòng)轉(zhuǎn)椅2秒以上。事實(shí)上，我們正是運(yùn)用這一規(guī)則來實(shí)施ZUPT。

 

● 加速度不能大于±1 m/s2。該規(guī)則用于一些噪音過濾，后者基于我們施加于椅子上、不會很大的拉力或推力。

 

如圖8所示，當(dāng)系統(tǒng)在X方向上移動(dòng)時(shí)（投影到導(dǎo)航坐標(biāo)系后），Y方向也會產(chǎn)生加速度；積分后，Y方向速度不會為零，這意味著即使我們只是在X方向上移動(dòng)，航位推算系統(tǒng)仍然會給我們帶來Y分量。

 

圖8. 導(dǎo)航坐標(biāo)系中三個(gè)方向的加速度。

 

基于第三條運(yùn)動(dòng)學(xué)假設(shè)，我們可以使用ZUPT來消除此誤差。經(jīng)ZUPT處理之后的積分速度如圖9所示。

 

圖9. 導(dǎo)航坐標(biāo)系中三個(gè)方向的速度。

 

雖然我們使用了第三條假設(shè)，如前所示，誤差仍然無法完全取消。誤差消除取決于設(shè)定的零加速度和零速度的判斷閾值。但是，大多數(shù)誤差已得到修正。

 

雖然使用了ZUPT，但有時(shí)仍然無法達(dá)到零速。這由兩個(gè)因素導(dǎo)致：

 

● 我們無法用ZUPT完全消除偏置不穩(wěn)定誤差和速度隨機(jī)游走。

● 我們求出的姿態(tài)有一些誤差，結(jié)果將導(dǎo)致投影（從體坐標(biāo)系到導(dǎo)航坐標(biāo)系）后的加速度誤差。

 

以圖10為例。圖10中的左圖是ADIS16470的原始數(shù)據(jù)（體坐標(biāo)系），圖10中的右圖是投影到導(dǎo)航坐標(biāo)系的加速度?？梢钥闯?，停止移動(dòng)時(shí)，投影加速度不為零。由于它總是在變化，我們此處稱之為基線漂移。

 

圖10. 體坐標(biāo)系（左）和導(dǎo)航坐標(biāo)系（右）的加速度。

 

為了消除基線漂移，我們需要實(shí)時(shí)連續(xù)獲得偏移偏置并從投影加速度中減去該值。結(jié)果如圖11所示

 

Figure圖11. 基線漂移消除之前（上）和之后（下）的加速度。

 

上圖是基線漂移消除前的加速度，下圖中的綠色軌跡是我們計(jì)算的基線偏移，紅色軌跡是基線偏移消除后的加速度。

 

可以使用圖12中的框圖簡要描述航位推算過程。我們將體坐標(biāo)系加速度ab和姿態(tài)轉(zhuǎn)移矩陣（來自AHRS）輸入

 

 

到DR系統(tǒng)。完成后，我們將獲得導(dǎo)航坐標(biāo)系中的位置。

 

圖12. 航位推算流程圖

 

實(shí)驗(yàn)結(jié)果與結(jié)論

 

實(shí)驗(yàn)結(jié)果

 

使用SPI端口，我們將ADIS16470評估板和RM3100羅盤評估板連接到ADI公司的ADuCM4050電路板，構(gòu)建出我們的系統(tǒng)，如圖13所示。ADuCM4050 調(diào)整數(shù)據(jù)格式并進(jìn)行時(shí)間同步（因?yàn)镮MU和羅盤的數(shù)據(jù)速率不同）。然后使用UART將捕獲的數(shù)據(jù)傳輸?shù)接?jì)算機(jī)。所有計(jì)算（包括校準(zhǔn)、AHRS和DR在MATLAB）均在MATLAB®中執(zhí)行。

 

圖13. 實(shí)驗(yàn)平臺設(shè)置。

 

將評估板和計(jì)算機(jī)放在轉(zhuǎn)椅上，并在實(shí)驗(yàn)室中推著轉(zhuǎn)椅繞圈。

 

● AHRS輸出：姿態(tài)以四元數(shù)格式和DCM格式表示，如圖14所示。

 

圖14. 四元數(shù)格式（左）和DCM格式（右）的姿態(tài)。

 

● DR輸出：帶XYZ位置的航位推算結(jié)果和三維圖如圖15所示。

 

圖15. 位置計(jì)算結(jié)果。

 

結(jié)論

 

本文介紹了使用ADI公司的IMU ADIS16470和地磁傳感器RM3100構(gòu)建捷聯(lián)慣導(dǎo)系統(tǒng)的基本過程，介紹了我們使用的校準(zhǔn)、AHRS和DR方法。在平臺和實(shí)驗(yàn)環(huán)境等條件有限的情況下，很難進(jìn)一步測試平臺和算法。

 

有很多方法可用于改善結(jié)果，例如：

 

● 使用里程表或UWB距離測量方法與IMU中的加速度計(jì)融合，以在DR中獲得更準(zhǔn)確的距離值。

 

● 使用更復(fù)雜的運(yùn)動(dòng)學(xué)模型，從而在AHRS和DR中在傳感器和系統(tǒng)層次引入更多特性，例如系統(tǒng)的振動(dòng)、加速和減速模型、地面平整度等。這意味著為了提高導(dǎo)航結(jié)果的準(zhǔn)確性，需要給出更多的邊界條件。

 

● X 使用更精確的數(shù)值計(jì)算方法，比如用辛普森規(guī)則或三次樣條插值在DR中進(jìn)行積分，或者使用牛頓方法而非高斯-牛頓方法求解非線性MSE方程等。

 

最后但也是最重要的一點(diǎn)，我們在試驗(yàn)中發(fā)現(xiàn)INS與應(yīng)用或運(yùn)動(dòng)學(xué)模型緊密相關(guān)。例如，我們在兩個(gè)地方進(jìn)行了實(shí)驗(yàn)：未鋪地毯的實(shí)驗(yàn)室和鋪有地毯的辦公室。如果我們使用相同的參數(shù)集，DR結(jié)果會顯示出巨大的差異。因此，無論哪種應(yīng)用，例如患者跟蹤、AGV導(dǎo)航或停車定位，或者對于同一應(yīng)用中的不同條 件，我們都需要全面了解其運(yùn)動(dòng)學(xué)模型。

 

參考電路

 

1 Long Li和Zhang He，“Automatic and Adaptive Calibration Method of Tri-axial Magnetometer”（三軸磁力計(jì)的自動(dòng)和自適應(yīng)校準(zhǔn)方法），《中國儀器儀表學(xué)報(bào)》，2013。

 

2 Timothy Sauer，Numerical Analysis（數(shù)值分析（第2版）），Pearson，2011。

 

3 David H. Titterton，Strapdown Inertial Navigation Technology（捷聯(lián)慣性導(dǎo)航技術(shù)（第2版）），電氣工程師學(xué)會，2004。

 

Gongmin, Yan，“Research on Vehicle Autonomous Positioning and Orientation System”（車輛自主定位定向系統(tǒng)研究），博士論文，中國西北工業(yè)大學(xué)，2006。

 

Marins, João Luís，“An Extended Kalman Filter for Quaternion-Based Orientation Estimation Using MARG Sensors”（面向基于MARG傳感器的四元數(shù)方向估算應(yīng)用的擴(kuò)展卡爾曼濾波器），IEEE，2001。

 

Prikhodko、Igor P.和Brock Bearss，“Towards Self-Navigating Cars Using MEMS IMU：Challenges and Opportunities”（使用MEMS IMU邁向自動(dòng)駕駛汽車：挑戰(zhàn)與機(jī)遇），IEEE，2018。

 

RM3100.PNI傳感器公司，2018。

 

Woodman, Oliver J. “An Introduction to Inertial Navigation.” （慣性 導(dǎo)航簡介），劍橋大學(xué)，2007年8月。

 

 

推薦閱讀：